nbsp;  “老周？”

    王启明迈步走进去，开口喊道，这里并不是真正的实验室，而是学生们平时做一些计算和文档工作的办公室，王启明倒也没有太过谨慎。

    陈辉却一眼就看到了旁边几块屏幕上密密麻麻的数据，还有散落在桌上地上的草稿纸。

    正如王启明所说，周振教授的实验室最近在研究湍流相关的问题。

    从草稿纸上来看，这人似乎试图建立湍流多尺度效应的预测模型。

    这不巧了，正好撞到陈辉的特长上了。

    仔细看了看散落在桌上的草稿，看着上面的公式，βST=0.62ν/ε(d1+d2)^3

    陈辉暗自摇头。

    “误差468倍？”

    这些草稿纸的主人有些数学基础，但显然不多。

    陈辉握住鼠标，频放大显示粒子在直径100μm涡旋中滞留0.15ms，他飞速计算，τη=(ν/ε)1/2≈(1.5e-6/0.01)0.5=0.012s。

    “涡旋寿命12ms，粒子停留0.15ms，它像子弹穿过果冻，哪有机会碰撞？”

    继续观察屏幕上的数据，很快，陈辉又调出林浩忽略的LDV流速测量谱，看向测量谱的尖峰脉冲，再次摇头，湍流能量在1-10kHz频段呈间歇爆发，而草稿纸上的的模型竟然只当它是白噪声！

    陈辉在位置上坐下，拿出旁边干净的草稿纸，画出能谱瀑布图，写下公式，

    E(κ)=CKε2/3κ5/3exp(κη)

    陈辉看向公式中的惯性子区与耗散区的过渡带，之前他们使用的Saffman-Turner核只适用于tau_c>tau_eta，但20μm的AlO在钢液中tau_c=sim 10^-4。

    所以这里需要引入湍流聚并抑制因子。

    陈辉快速在草稿纸上写下另一个公式，βnew=βSTexp(τη/τc)。

    “粒子运动不是布朗漫步，而是带漂移的Levy飞行！”

    陈辉思路自然而顺畅，翻过草稿纸，构建随机微分几何框架，推导夹杂物轨迹，用Malliavin导数定义碰撞概率密度……

    运笔如飞，一串串式子在草稿纸上成型，

    “走吧，看来老周不在，待会儿回去再跟他约时间吧。”

    王启明在实验室转了一圈后，回到陈辉身边，有些遗憾的说道。

    不过这也是情理之中的事情，原本他找陈辉也是临时起意，并没有事先与周教授约时间。

    最后陈辉在草稿纸上草草涂抹一个看似涂鸦的分形网格，→αα=1.37±0.02，简单备注一句湍流是分数维的，用分形导数重写输运项后，陈辉跟着王启明走出了实验室。

    时间短暂，推导过程陈辉写得有些简洁了，但思路还是完整清晰的，这些草稿纸的主人虽然数学基础差了些，但他相信对方还是能看懂的。

    “对了，你都领了